Как обустроить мансарду?



Как создать искусственный водоем?



Как наладить теплоизоляцию?



Как сделать стяжку пола?



Как выбрать теплый пол?



Зачем нужны фасадные системы?



Что может получиться из балкона?


Главная страница » Энциклопедия строителя

содержание:
[стр.Введение] [стр.1] [стр.2] [стр.3] [стр.4] [стр.5] [стр.6] [стр.7] [стр.8] [стр.9] [стр.10] [стр.11] [стр.12] [стр.13] [стр.14] [стр.15] [стр.16] [стр.17] [стр.18] [стр.19] [стр.20] [стр.21] [стр.22] [стр.23] [стр.24] [стр.25] [стр.26] [стр.27] [стр.28] [стр.29] [стр.30] [стр.31] [стр.32] [стр.33] [стр.34] [стр.35] [стр.36] [стр.37] [стр.38] [стр.39] [стр.40] [стр.41] [стр.42] [стр.43] [стр.44] [стр.45] [стр.46] [стр.47] [стр.48] [стр.49] [стр.50] [стр.51] [стр.52] [стр.53] [стр.54] [стр.55] [стр.56] [стр.57] [стр.58] [стр.59] [стр.60] [стр.61] [стр.62] [стр.63] [стр.64] [стр.65] [стр.66] [стр.67] [стр.68] [стр.69] [стр.70] [стр.71] [стр.72] [стр.73] [стр.74] [стр.75] [стр.76] [стр.77] [стр.78] [стр.79] [стр.80] [стр.81] [стр.82] [стр.83] [стр.84] [стр.85] [стр.86] [стр.87] [стр.88] [стр.89] [стр.90] [стр.91] [стр.92] [стр.93] [стр.94] [стр.95] [стр.96]

страница - 14

го или нескольких слоев, перпендикулярных направлению теплового потока, однородность материала в которых не нарушена. Рассматривая теперь конструкцию как бы состоящей из элементов с различными термическими сопротивлениями, но имеющих одинаковую толщину, равную толщине конструкции, определим ее среднее термическое сопротивление по формуле

Ri Rii Rill

где Ri, Rii, ... — термические сопротивления отдельных элементов поверхности ограждения; fj, Гц, ... — площади, занимаемые отдельными элементами поверхности ограждения.

Площади, занимаемые отдельными элементами, можно брать в любых мерах, так как в формуле (22) имеют значения не абсолютные величины площадей, а их соотношение между собой. Удобно площади выражать в процентах, принимая сумму их равной 100%. При определении площадей отдельных элементов нет необходимости брать в расчет всю поверхность ограждения, а необходимо выделить на ней только площадь, последовательно повторяющуюся и вполне выражающую соотношение площадей, занимаемых отдельными элементами.

Полученное термическое сопротивление R\\ всегда оказывается больше действительного.

Б. Разрезаем конструкцию плоскостями, перпендикулярными направлению теплового потока, на отдельные слои, из которых одни могут состоять из одного материала, а в других однородность материала будет нарушена. Для слоя, в котором нарушена однородность материала, определяем его средний коэффициент теплопроводности по формуле

где Xi, %ii, ... — коэффициенты теплопроводности отдельных материалов слоя;

Fjy Fii, ... — площади, занимаемые отдельными материалами по поверхности слоя.

Термическое сопротивление конструкции определяем по формуле (21), рассматривая слои, в которых нарушена однородность материала, состоящими из материала с вычисленным коэффициентом теплопроводности Яср.

Полученное термическое сопротивление R всегда оказывается меньше действительного.

В примере 7 поясняются изложенный расчет и причины расхождения величин „, и , .

Ill-L

Пример 7. Определить термическое сопротивление бетонного пустотелого камня (рис. 8), пустоты которого заполнены уплотненной минеральной ватой. Высота камня 250 мм.


Примем для бетона =1; для уплотненной минеральной ваты >i=0,08.

А. Плоскостями, параллельными направлению теплового потока, разрезаем камень на участки /, II, III.

Термические сопротивления R участков и площади их по поверхности камня F будут: участки / и ///

= Rjjj = Y = 0,2; Fj и Fjjj = 6-25 - Шсм ;

участок //

по формуле (22) получим

150-f 700+ 150 _ . о ,

-ггт-тггград-M -Hjккал.

width=188

Рис. 8. Расчетная схема пустотелого камня

Б. Плоскостями, перпендикулярными направлению теплового потока, разрезаем камень на слои 1, 2 и 3.

Термические сопротивления слоев 1 и 3:

0,06

R :=R =-L--=.0,06.

в слое 2 однородность материала нарушена, поэтому сначала определяем средний коэффициент теплопроводности его материалов по формуле (23):

1.300 + 0,08.700

=- 55-=

Термическое сопротивление слоя 2

0.08

^=5: = °■ ^ =

по формуле (21)

Ra.= 0,06 + 0,225 + 0,06 = 0,345 град-м -ч/ккал.

Разница в величинах термических сопротивлений /?!, й составляет около 36%.

В расчете по способу А при определении термического сопротивления отдельных участков камня не учитывалось их взаимное влияние на передачу тепла, т.е. принималось, что в пределах каждого участка тепловой поток имеет направление, нормальное к его поверхностям. Это могло бы быть лишь в случае.


если между участками камня находились очень тонкие пластинки аЬ (рис. 9,6) из абсолютно нетеплопроводного материала (Я=0). В действительности тепловой поток искривляется (рис. 9, а), обтекая пустоту, заполненную малотеплопроводным материалом; это значительно увеличивает количество проходящего тепла. Вследствие этого расчет по способу А дает заведомо преувеличенные значения величины R.

Рис. 9. Схемы теп-ловых потоков в ) камне

а — фактическая; б — для расчета по способу А; е — для расчета по способу Б

\\

ш]

1

_j-1

b

Ш4-

г

В расчете по способу Б при определении термического сопротивления слоя 2 были применены формулы (23) и (21), действительные только при условии, что температуры по всей поверхности слоя одинаковые. Это могло бы быть лишь в случае, если по границе слоев 1—2 и 2—3 находились очень тонкие пластинки ей (рис. 9,в) из абсолютно теплопроводного материала (Х=©о), вследствие чего на всей поверхности пластинок температура была бы одинаковой. Очевидно, введение в камень та-

Рис. 10. Изменения относительного термического сопротивления щелевого камня, установленные аналитическими расчетами по способам А (прямая У) и Б (кривая 2) и экспериментально при помощи электромодели (кривая 5). — термическое сопротивление образца без щели; Ri — то же, со щелью

ких пластинок должно понизить его термическое сопротивление. Вследствие этого расчет по способу Б дает заведоко преуменьшенные значения /?.

Подробное исследование, проведенное проф. О. Е. Власовым, показывает, что обе величины, полученные разными способами, дают крайние пределы, между которыми лежит истинная величина термического сопротивления конструкции [10].

Исследования проводились на модели пустотелого камня (рис. 10). При исследовании длина щели камня / изменялась

0,6

к

V

3 1

о-

5

1

20см

4 8 11 IB 20 Длина щели 1, см




содержание:
[стр.Введение] [стр.1] [стр.2] [стр.3] [стр.4] [стр.5] [стр.6] [стр.7] [стр.8] [стр.9] [стр.10] [стр.11] [стр.12] [стр.13] [стр.14] [стр.15] [стр.16] [стр.17] [стр.18] [стр.19] [стр.20] [стр.21] [стр.22] [стр.23] [стр.24] [стр.25] [стр.26] [стр.27] [стр.28] [стр.29] [стр.30] [стр.31] [стр.32] [стр.33] [стр.34] [стр.35] [стр.36] [стр.37] [стр.38] [стр.39] [стр.40] [стр.41] [стр.42] [стр.43] [стр.44] [стр.45] [стр.46] [стр.47] [стр.48] [стр.49] [стр.50] [стр.51] [стр.52] [стр.53] [стр.54] [стр.55] [стр.56] [стр.57] [стр.58] [стр.59] [стр.60] [стр.61] [стр.62] [стр.63] [стр.64] [стр.65] [стр.66] [стр.67] [стр.68] [стр.69] [стр.70] [стр.71] [стр.72] [стр.73] [стр.74] [стр.75] [стр.76] [стр.77] [стр.78] [стр.79] [стр.80] [стр.81] [стр.82] [стр.83] [стр.84] [стр.85] [стр.86] [стр.87] [стр.88] [стр.89] [стр.90] [стр.91] [стр.92] [стр.93] [стр.94] [стр.95] [стр.96]

© ЗАО "ЛэндМэн"